Угадай учёного по теореме

"Сумма корней приведенного квадратного трехчлена x2+px+q=0 равна его второму коэффициенту p с противоположным знаком, а произведение - свободному члену q." Чья это теорема?

"Остаток от деления многочлена P(x) на двучлен (x−a) равен P(a) ." А это?

"Из всякой ограниченной последовательности точек пространства можно выделить сходящуюся подпоследовательность."

"Для любого натурального числа уравнение не имеет решений в целых ненулевых числах..." Кто её придумал?

"Пусть по замкнутому контуру на поверхности S течет ток I. Тогда можно разбить поверхность на сколь угодно малые участки dS и представить, что по каждому участку текут свои токи I. В силу суперпозиции Магнитное поле, создаваемое такими токами эквивалентно полю создаваемому общим контуром S. С другой стороны каждый контур эквивалент магнитного диполя со своим дипольным моментом. То есть поле можно рассматривать как порождаемое попарно связанными магнитными зарядами."

"Собственные состояния одноэлектронного гамильтониана... Где потенциал U(r) периодичен по всем векторам R решётки Бравэ, могут быть выбраны таким образом, чтобы их волновые функции имели форму плоской волны, умноженной на функцию, обладающую той же периодичностью, что и решётка Бравэ..." Чья это теорема?

"Перенормированные функции Грина и матричные элементы матрицы рассеяния в квантовой теории поля свободны от ультрафиолетовых расходимостей."

"Всякая равновесная конфигурация точечных зарядов неустойчива, если на них кроме кулоновских сил притяжения и отталкивания не действуют иные силы."

"Степень самоорганизации сложных нелинейных систем вдали от равновесия и её зависимость от управляющих параметров определяется значением энтропии, вычисленной адекватно свойствам и кинетике этих систем. Энтропия при самоорганизации таких систем всегда уменьшается."

"Скорость точки, совпадающей с концом вектора кинетического момента механической системы относительно центра при движении по годографу этого вектора, равна по величине и параллельна главному векторному моменту всех внешних сил системы."

"Любой универсальный относительный инвариант первого порядка Ĵ1 может отличаться от инварианта Пуанкаре лишь постоянным множителем, то есть для любого инварианта Пуанкаре Ĵ1 существует константа Ĵ1 = cĴ1"

"Стационарное осесимметричное динамо невозможно."